Поместим между источником света и точкой наблюдения непрозрачный круглый диск радиуса (рис.3.3.8).
Если диск закроет первых зон Френеля, амплитуда в точке будет равна
Выражения, стоящие в скобках, можно положить равными нулю, следовательно,
.
Выясним характер картины, получающейся на экране (см. рис.3.3.8). Освещенность может зависеть только от расстояния до точки .
При небольшом числе закрытых зон амплитуда мало отличается от .
Поэтому интенсивность в точке будет почти такая же, как при отсутствии преграды между источником и точкой .
Для точки , смещенной относительно точки в любом радиальном направлении, диск будет перекрывать часть -й зоны Френеля, одновременно откроется часть -й зоны. Это вызовет уменьшение интенсивности. При некотором положении точки интенсивность достигнет минимума.
Если сместиться из центра картины еще дальше, диск перекроет дополнительно часть -й зоны, одновременно откроется часть -й зоны. В результате интенсивность возрастет и в точке достигнет максимума.
Таким образом, в случае непрозрачного круглого диска дифракционная картина имеет вид
- чередующихся светлых и темных концентрических колец.
- в центре картины помещается светлое пятно.
Изменение интенсивности света с расстоянием от точки изображено на рис.3.3.8, б:
Если диск закрывает
лишь небольшую часть центральной зоны Френеля, он совсем не отбрасывает тени - освещенность экрана всюду остается такой же, как при отсутствии преград. ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты