Рассмотрим кристаллическую пластинку, вырезанную параллельно оптической оси OO, на которую падает нормально линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого составляет угол φ с оптической осью пластинки (обычно φ =45°).
рис.3.4.8 В кристалле в одном и том же направлении будут распространяться две волны с разными скоростями и , поляризованные взаимно ортогонально.
Р - плоскость поляризации падающего на пластинку света,
- его вектор-амплитуда,
OO - оптическая ось кристалла,
и - векторы-амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн в кристаллической пластинке.
В зависимости от толщины h пластинки обе волны выходят из пластинки с той или иной разностью фаз δ, которая зависит от оптической разности хода данных волн,
Разность фаз , где λ - длина волны в вакууме, тогда
.
Итак, из кристаллической пластинки выходят две взаимно ортогональные плоскополяризованные волны:
одна поляризована перпендикулярно к главному сечению кристалла,
другая – в плоскости этого сечения , и в произвольной точке за кристаллической пластинкой соответствующие колебания светового вектора
. (3.4.2)
Будем считать, что оптическая разность хода обыкновенной и необыкновенной волн меньше длины когерентности, тогда обе волны будут когерентными, и разность фаз δ не зависит от времени.
Характер поляризации результирующей волны зависит от толщины пластинки, которая и определяет разность фаз δ. ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты