Электромагнитное поле в проводящей среде в общем случае описывается системой уравнений Максвелла в комплексной форме:
Если оси координат выбрать так, как показано на рис. 287, т.е. ось z совместить с осью провода и положительным направлением тока, то вектор напряженности электрического поля будет направлен по оси z (согласно закону Ома ), а вектор напряженности магнитного поля будет направлен нормально к радиусу по правилу правоходового винта.
В цилиндрической системе координат те же уравнения примут вид:
.
Совместное решение этой системы уравнений относительно комплексных переменных и дает следующий результат. Анализ решения для вектора напряженности электрического поля и соответственно для вектора плотности тока показывает, что переменный ток по сечению цилиндрического провода распределяется неравномерно: его плотность δ возрастает по направлению от центра к поверхности примерно по экспоненциальному закону. Эта неравномерность выражена тем больше, чем больше число k и радиус провода r0 (рис. 288).
Явление возрастания плотности тока от центра к поверхности провода получило название поверхностного эффекта. Поверхностный эффект возрастает с ростом частоты f, магнитной проницаемости μ, удельной проводимости γ. В технике сильных токов (на частоте 50 Гц) это явление сказывается незначительно в медных и алюминиевых проводах большого сечения, и в сильной степени - в стальных (μ>>1) проводах любого сечения.
На расстоянии Δ = 1/k от поверхности провода плотность тока убывает в е раз, это расстояние называют глубиной проникновения поля. ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты