Источник света ярко освещает щель S от которой световая волна падает на две узкие равноудаленные щели S1 и S2. Тогда щели S1 и S2 играют роль источника вторичных когерентных волн. Так как волны исходящие из них получены разбиением одного и того же фронта, то они когерентные в области перекрытия (ВС) наблюдается интерференционная картина.
Пусть щели S1 и S2 находятся на расстоянии d, а l расстояние от источника до экрана. О – начало отсчета, относительно которого источники расположены симметрично.
Интерференция будет наблюдаться в точке P, расположенной на расстоянии l>>d.
Интенсивность в этой точке будет определяться разностью хода:
Δ = S2 – S1
S22 = l2 + (x + d/2)2
S12 = l2 + (x – d/2)2
S22 – S12 = 2xd
(S2 – S1)(S2 + S1) = 2xd
S2 + S1 = 2l
Тогда max и min будут наблюдаться в точках
Max Δ = ± mλ, где m = 0,1,2…
x = ± mλl / d
Min Δ = ± (2m+1)λ/2, где m = 0,1,2…
x = ± (2m+1)λ/2 / 2d
Эти max и min имеют вид светлых и темных полос (для монохромного света параллельных друг другу).
Центральный max соответствует m = 0 и проходят через О. Тогда расстояние между соседними max и min называются шириной интерференционной полосы.
, то есть не зависят от порядка интерференции max (от m) и являются постоянной для данных . При использовании белого света интерференционного max будут иметь вид радужных полос, а для m=0 длины всех волн совпадут, и в центре экрана будет белая полоса. Ближе к белой будет фиолетовая, дальше всего красная. ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты