Разобьем открытую часть волновой поверхности на очень узкие зоны одинаковой ширины.
Колебание, возбуждаемое каждой такой зоной, имеет одинаковую амплитуду и отстает по фазе от предыдущего колебания на одну и ту же величину , зависящую от угла , определяющего направление на точку наблюдения . векторная диаграмма
рис.3.3. 19, а
При . разность фаз равна нулю.
Амплитуда результирующего колебания равна сумме амплитуд складываемых колебаний.
рис. 3.3.22, б
при , колебания от краев щели находятся в противофазе.
Соответственно векторы располагаются вдоль полуокружности длиной .
Следовательно, результирующая амплитуда равна .
на рис. 3.3.22.
при , колебания от краев щели отличаются по фазе на . Векторы располагаются вдоль окружности длиной .
Результирующая амплитуда равна нулю - получается первый минимум.
рис. 3.3.22, г
Первый максимум получается при .
В этом случае колебания от краев щели отличаются по фазе на .
Строя последовательно векторы , мы обойдем полтора раза окружность диаметра . Диаметр этой окружности и есть амплитуда первого максимума. Таким образом, интенсивность первого максимума равна . Аналогично можно найти и относительную интенсивность остальных максимумов.
В итоге получится следующее соотношение:
.
Таким образом, центральный максимум значительно превосходит по интенсивности остальные максимумы; в нем сосредоточивается основная доля светового потока, проходящего через щель. ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты