Чтобы выяснить роль ширины щели S, рассмотрим теперь на примере опыта Юнга другой крайний случай: излучение монохроматическое, щель не узкая.
Интерференционную картину на экране Э (рис. 4.7)
можно представить как наложение интерференционных картин от бесконечно узких щелей, на которые мысленно разобьем щель S.
Пусть рис. 4.8. положение максимумов на экране Э от узкой щели взятой около
верхнего края щели S ( точки 1) - отмечено сплошными отрезками
нижнего края щели S(точки 2) — будут смещены вверх- они отмечены пунктирными отрезками.
Интервалы между этими максимумами заполнены максимумами от промежуточных узких щелей, расположенных между краями 1 и 2.
При расширении щели S расстояния между максимумами от ее крайних элементов будут увеличиваться, т. е. интервалы между соседними максимумами от одного края щели будут постепенно заполняться максимумами от остальных элементов щели.
Будем считать, что в схеме (рис. 4.7) расстояния а = b.
Тогда при ширине щели s, равной ширине интерференционной полосы , интервал между соседними максимумами от края 1 будет целиком заполнен максимумами от остальных элементов щели, и интерференционные полосы исчезнут.
При расширении щели S интерференционная картина постепенно размывается и при некоторой ширине щели практически исчезает.
Интерференционная картина исчезает вследствие того, что вторичные источники — щели S1 и S2 (рис. 4.7) становятся некогерентными. Сказанное позволяет говорить о ширине когерентности падающей на щели S1 и S2 световой волны — ширине , на которой отдельные участки волны в достаточной степени когерентны между собой.
Под шириной имеется в виду характерное для данной установки расстояние между точками поверхности, перпендикулярной направлению распространения волны. ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты