Погрешности реальной оптической Оптическая система – совокупность отражающих и преломляющих поверхностей, которые отделяются друг от друга оптически однородной средой.
Рассматривая прохождение света через тонкие линзы, мы ограничивались только параксиальными лучами. Показатель преломления линзы считали независимым от длины ...
Фокальные плоскости и фокусы оптической На рис. 3.1.6. показаны внешние преломляющие поверхности и оптическая ось некоторой идеальной центрированной оптической системы. Возьмем в пространстве предметов этой системы плоскость , перпендикулярную к оптической оси. Из соображений симметрии следует, что сопряженная с плоскость также ...
Главные плоскости и точки оптической Рассмотрим две сопряженные плоскости, перпендикулярные к оптической оси системы. Отрезок прямой (рис. 3.1. 8.) лежащий в одной из этих плоскостей, будет иметь своим изображением отрезок прямой , лежащий в другой плоскости. Из осевой симметрии системы вытекает, что отрезки и должны лежать в одной, ...
Формула оптической системы
бесплатно
масштаб A+ A-
Предварительный
просмотр
Размещено:
17 Марта 2012 г.
Задание кардинальных плоскостей или точек полностью определяет свойства оптической системы. В частности, зная положение кардинальных плоскостей, можно построить оптическое изображение, даваемое системой. Возьмем в пространстве предметов отрезок , перпендикулярный к оптической оси (рис. 3.1. 11; узлы на рисунке не показаны). Положение этого отрезка можно задать либо расстоянием , отсчитанным от точки до точки , либо расстоянием от до . Величины и , как и фокусные расстояния и являются алгебраическими (на рисунках указываются их модули).
Проведем из точки луч 1, параллельный оптической оси. Он пересечет плоскость в точке . В соответствии со свойствами главных плоскостей сопряженный лучу 1 луч 1 должен проходить через сопряженную с точкой точку плоскости . Так как луч 1 параллелен оптической оси, сопряженный с ним луч 1 пройдет через задний фокус . Теперь проведем из точки луч 2, проходящий через передний фокус . Он пересечет плоскость в точке . Сопряженный с ним луч 2 пройдет через сопряженную с точку плоскости и будет параллельным оптической оси. Точка пересечения лучей 1 и 2 представляет собой изображение точки . Изображение , как и отрезок , перпендикулярно к оптической оси.
Положение изображения можно охарактеризовать либо расстоянием от точки до точки , либо расстоянием от до . Величины и являются алгебраическими. В случае, изображенном на рис. 3.1. 11, они положительны.
Величина , определяющая положение изображения, закономерно связана с величиной , определяющей положение предмета, и с фокусными расстояниями и . Для прямоугольных треугольников с общей вершиной в точке (рис. 3.1. 11) можно написать соотношение
.
Аналогично, для треугольников с общей вершиной в точке имеем
.
Объединив оба соотношения, получим что , откуда
. (3.1.27)
Это равенство называется формулой Ньютона. При условии, что , формула Ньютона имеет вид
. (3.1. 28 )
От формулы, связывающей расстояния и предмета и изображения от фокусов системы, легко перейти к формуле, устанавливающей связь между расстояниями и от главных точек. Из рис. 3.1. 11 видно, что (т. е. ), . ... остальная часть текста, формулы, таблицы, изображения скрыты
Для
того чтобы скачать ответ целиком необходимо добавить его
в комплект, нажав на кнопку "Добавить". Добавив
необходимое количество нужных ответов, скачайте комплект.
Оригинал-текста
содержит более 2 стр. информации, рекомендуем использовать в качестве
ответа (сообщения) на семинаре.